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1.復盛空壓機固有頻率的計算

對簡(jiǎn)化了的、支承在剛性支承上的單盤(pán)形復盛空壓機模型，其臨界轉速可近似地用下式 表示：

于是，在這個(gè)非常簡(jiǎn)化的模型中，復盛空壓機固有頻率或臨界轉速將與軸的直徑平方值成正比， (即復盛空壓機臨界轉速將按軸徑增加數的平方增加)，與重量的平方根和長(cháng)度的2/3次方成反比。 這個(gè)近似式可用具有下列特性的試驗復盛空壓機進(jìn)行計算的例子來(lái)說(shuō)明。

復盛空壓機軸承中心到復盛空壓機軸承中心之間的距離 安裝在中心的單質(zhì)量塊的重量。

2.復盛空壓機幅頻響應和相頻響應

上述例子中的復盛空壓機升速和再從最大工作速度降速所得到的幅值和相位對轉 速的響應曲線(xiàn)圖。振幅的峰值和90"的相移顯示臨界轉速值出現在3700 r/min附近。

因動(dòng)態(tài)系統的另一個(gè)性能是阻尼，它影響著(zhù)一個(gè)物體或構件在其固有頻率處的響應。 流體會(huì )對運動(dòng)產(chǎn)生阻力，這樣形成的阻尼對固有頻率所在位置只有很小的影響。

然而，對共報處的幅頻響應和相頻響應卻有較大的影響。

回顧一下，當敲擊的音叉進(jìn)入共振時(shí)，它的響應曲線(xiàn)就聳起來(lái); 然后，當微勵頻率 進(jìn)到高于固有頻率時(shí)，晌應曲線(xiàn)又降了下來(lái)。

如果觀(guān)測者能測量激勵與響應之間的相位 角，那么，當激勵頻率增加到通過(guò)共振頻率，相位角中將有180"變化，幅頻響應和 相頻響應如圖2-9所示。

當系統加入阻尼時(shí)，如倒置音叉并將其浸入非常粘稠的液體里,響應的峰值就減小。 相位變化就展寬。

使共振處振幅不增大的阻尼是系統的臨界阻尼。臨界阻尼對 相位變化的效應亦是顯而易見(jiàn)的,當增加阻尼時(shí)，在較大的顏率范圍內,相移以緩慢的 速率變化。

按圖2-9,不言而喻，阻尼是能限制共振處振幅的唯一因素。沒(méi)有阻尼.共撲處的 振幅會(huì )增到無(wú)窮大。因此，我們應限制在低于系統固有頻率處運行。當然，認為訂阻尼 便可越過(guò)臨界轉速，也是不切實(shí)際的。

曾有過(guò)這種情況: 處在臨界轉速的復盛空壓機系統，由 于阻尼損失或突然減少，造成了毀壞性的事故。